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介质损耗角正切值——固体电介质的极化：

1)非极性固体电介质。这类介质在外电场作用下，按其物质结构只能发生电子位移极化，其极化率为α_e。它包括原子晶体(例如，金刚石)、不含极性基团的分子晶体(例如，晶体萘、硫等)、非极性高分子聚合物(例如，聚乙烯、聚四氟乙烯、聚苯乙烯等)。

如果不考虑聚合物微观结构的不均匀性(高分子聚合物中晶态和非晶态并存)和晶体介质介电常数的各向异性，非极性固体电介质的有效电场E_i=(ε+2)贰/3(莫索缔有效电场)、介电常数与极化率的关系符合克莫方程。

2)极性固体电介质。极性固体电介质在外电场作用下，除了发生电子位移极化外，还有极性分子的转向极化。由于转向极化的贡献，使介电常数明显地与温度有关。

一些低分子极性化合物(贬颁滨、贬叠谤、颁贬₃NO₂、H₂厂等)在低温下形成极性晶体，在这些晶体中，除了电子位移极化外，还可能观察到弹性偶极子极化或转向极化。当极性液体凝固时，由于分子失去转动定向能力而往往能观察到介电常数在熔点温度急剧地下降。

又有一些低分子极性化合物，在凝固后极性分子仍有旋转的自由度，如冰、氧化乙烯等，最典型的是冰。这一类低分子极性晶体，虽然转向极化可能贡献较大的介电常数，但由于其ε对温度的不稳定性，介质损耗角正切值大以及某些物理、化学性能不良等，很少被用作电介质。

对于极性高分子聚合物，如聚氯乙烯、纤维、某些树脂等，由于它们含有极性基团，结构不对称而具有极性。由于极性高聚物的极性基团在电场作用下能够旋转，所以极性高聚物的介电常数是由电子位移极化和转向极化所贡献的。但在固体电介质中，由于每个分子链相互紧密固定，旋转很困难，因此，极性高聚物的极化与其玻璃化温度密切相关。